Способ получения лазерного излучения и устройство для его осуществления
Использование: в квантовой электронике. Сущность изобретения: способ получения лазерного излучения, включающий возбуждение прокачиваемой активной газовой среды ядерными осколками, испускаемыми делящимися материалами под воздействием поля тепловых нейтронов, вывод излучения и охлаждение активной газовой среды до температуры, сравнимой с температурой поверхности, ограничивающей лазерный объем, проводят в поле тепловых нейтронов, чередуя с возбуждением, при этом кювета выполнена составной вдоль направления впуска и выпуска активной газовой среды, между ее частями установлены теплообменники, оптические элементы для формирования и вывода излучения установлены на торцовых поверхностях, перпендикулярных поверхностям, служащим для впуска и выпуска активной газовой среды, а слои из делящегося материала нанесены на съемные подложки из материала с температуропроводностью выше 0,5 
10 — 4 м 2 /с с толщиной более 1 см. 2 с. и 1 з. п. ф-лы. 1 ил.
Изобретение относится к квантовой электронике, а именно к генерации квазинепрерывного (непрерывного) лазерного излучения большой мощности, и может быть использовано в решении технологических и лазерно-химических задач.
Известны способ получения лазерного излучения и устройство для его осуществления [1] Способ включает возбуждение активной газовой среды осколками, испускаемыми из слоя делящегося материала 235 U под воздействием поля тепловых нейтронов, и вывод излучения из объема лазера.
В устройстве, реализующем этот способ, поток тепловых нейтронов создается ядерным реактором. Лазерное устройство представляет собой алюминиевую трубу, внутри которой помещена кювета, две противолежащие поверхности которой выполнены из алюминиевых пластин, покрытых с внутренней стороны слоем делящегося материала 235 U, и в виде окиси-закиси. Поверхности параллельны друг другу и расположены на расстоянии 2 см, их размеры 200х6 см 2 . С двух других противолежащих поверхностей кювета ничем не ограничена. На торцовых поверхностях расположены оптические элементы для формирования и вывода излучения оптический резонатор из глухого сферического с радиусом около 20 м и плоского полупрозрачного интерференционного зеркал с пропусканием 6% Длительность нейтронного импульса составляет (5-6) 
10 -3 с.
К недостаткам известных способа и устройства для его осуществления следует отнести перегрев рабочей смеси при значительном увеличении длительности импульса накачки (повышение температуры при длительности около 1с составляет порядка 7000 К). Перегрев приводит к срыву генерации первоначально из-за развития оптических неоднородностей уже через (15-20) 10 -3 с после начала накачки. В конечном итоге, снижается КПД всей установки при увеличении длительности накачки.
Наиболее близкими к предлагаемым являются способ получения лазерного излучения и устройство для его осуществления [2] Способ включает возбуждение прокачиваемой активной газовой среды ядерными осколками, испускаемыми из слоя делящегося материала под воздействием поля тепловых нейтронов, перенос возбужденных атомов или молекул газовым потоком из зоны облучения осколками 235 U в объем лазерного резонатора, вывод вынужденного излучения, охлаждение активной газовой среды вне поля тепловых нейтронов.
В устройстве, реализующем этот способ, две противолежащие кольцевые поверхности кюветы с внутренней стороны покрыты слоем делящегося материала, а две другие, являющиеся цилиндрическими поверхностями, служат для впуска и выпуска активной газовой среды. Кольцевые кюветы располагаются стопой, образуя полый цилиндр, во внутренней полости которого расположен источник нейтронов ядерный реактор. Кольцевой объем лазерного резонатора охватывает цилиндр, образованный кюветами. Торцовые поверхности, на которых расположены оптические элементы для формирования и вывода излучения, перпендикулярны образующим цилиндрических поверхностей, служащих для впуска активной газовой среды в объем резонатора из кольцевых полостей кювет. Охлаждение смеси производится вне объема, занятого полем тепловых нейтронов.
К недостаткам данных способа и устройства следует отнести низкий КПД. Из-за большой скорости газового потока (не менее 100 м/с), чтобы предотвратить перегрев активной среды при непрерывной работе с длительностью импульса порядка 1 с и более, мощность прокачивающего газ устройства составляет несколько сот киловатт. Кроме того, такая скорость газового потока приводит к значительной турбулизации газовой смеси. Плотность газового потока из-за нагрева под действием осколков и при радиальном движении падает с увеличением радиуса, что снижает эффективность поглощения энергии осколков деления и приводит к дополнительной неоднородности показателя преломления в объеме оптического резонатора. При таком способе работы лазерного устройства, когда область возбуждения разнесена с областью формирования и вывода вынужденного излучения, могут быть использованы лишь лазерные среды, обладающие большим временем жизни возбужденного состояния (больше 10 -3 с), какие в настоящее время отсутствуют.
Целью изобретения является повышение КПД способа и устройства для его осуществления.
Предложенный способ и устройство позволяют получить сокращение времени цикла операций возбуждения-охлаждения, возможность его многократного повторения при прохождении потока газа в поле тепловых нейтронов и снижение тепловых потоков между активной газовой средой и поверхностью, ограничивающий лазерный объем, что позволяет снизить наряду со скоростью газового потока величину неоднородностей показателя преломления активной среды лазера, что приводит к уменьшению не только мощности системы прокачки, но и внутренних потерь в лазерной среде, а следовательно, к увеличению КПД устройства.
Устройство позволяет снизить скорость прокачки газовой среды, так как расстояние, проходимое смесью при ее возбуждении между двумя теплообменниками, где газ охлаждается относительно мало и смесь не успевает нагреться до образования оптических неоднородностей, снижающих энергию генерации либо приводящих к ее срыву, уменьшается. Оптические неоднородности, связанные с турбулизацией потока при малой скорости, также уменьшаются. Так как охлаждение проводится до температуры слоя делящегося материала, который является частью поверхности, ограничивающей лазерный объем, то не возникает значительных перепадов температур между газовой смесью и слоем, а значит, градиенты плотности и, как следствие, градиенты показателя преломления вблизи границы и область, занятая ими, малы. Достаточно высокое оптическое качество активной среды позволяет реализовать режим регенерации с высоким КПД.
При значительном снижении скорости V потока газовой смеси мощность системы прокачки Р снижается по зависимости Р
V 3 , что приводит к увеличению КПД всего устройства лазера.
Таким образом, и повышение оптической однородности газовой среды, и снижение мощности системы прокачки позволяют увеличить КПД устройства.
Выполнение подложки слоя делящегося материала съемной позволяет достаточно просто сменить слой. Ресурс установки определяется в первую очередь ресурсом слоя делящегося материала, который выгорает в ядерных реакциях, выносится вместе с вылетающими осколками деления и подвергается ветровой эрозии. Выполнение подложки из материала с температуропроводностью выше 0,5 10 -4 м 2 /c и толщиной более 1 см позволяет уменьшить температуру поверхности, контактирующей с газовой средой, за счет увеличения массы материала подложки, участвующего в нагреве, и тем самым снизить градиенты показателя преломления.
На чертеже представлено заявляемое устройство для реализации способа, которое содержит источник 1 поля тепловых нейтронов, кювету, противолежащие поверхности которой покрыты с внутренней стороны слоем 2 делящегося материала, нанесенного на съемные подложки 3 из материала с высокой температуропроводностью. Две другие поверхности 4 и 5 служат соответственно для впуска и выпуска газовой активной среды. На торцовых поверхностях, перпендикулярных им, расположены оптические элементы 6 для формирования и вывода излучения. Между частями кюветы установлены теплообменники 7.
Устройство работает следующим образом.
После установления стационарного потока активной среды создается поле тепловых нейтронов с помощью источника 1. Активная среда возбуждается, проходя мимо слоев 2 делящегося материала, и одновременно с этим в объемах, ограниченных слоями 2 и поверхностями двух последовательно расположенных теплообменников 7, возникает лазерное излучение, которое через оптические элементы 6 выводятся из объемов. Активная среда, проходя теплообменник 7, охлаждается. Таким образом, происходит чередование возбуждения и охлаждения потока газовой среды, проходящей последовательно области возбуждения между слоями 2 и охлаждения в теплообменниках 7. Тепловая энергия, составляющая около 75% от выделившейся в слоях в результате деления, рассасывается в объеме подложки 3. В результате этого не происходит чрезмерного перегрева слоя в течение нейтронного импульса. При выгорании делящегося материала слоя 2 подложки 3 вместе со слоями заменяют другими.
Для плотности потока нейтронов 10 15 н/см 2 с, длительности импульса 1 с требуется скорость прокачки 10 м/с при расстоянии между слоями 2 см, ширине слоев 6 см, ширине по потоку теплообменника 3 см, давлении рабочего газа Не 2 атм. Разница в температуре газа на входе и выходе объема между слоями составляет около 50 К, нагрев слоев при толщине подложки 1 см из алюминия, бериллия или графита не превышает 60 К.
Предлагаемый способ и заявляемое устройство на его основе позволяют увеличить КПД установки за счет улучшения оптического качества активной газовой среды и снижения мощности системы прокачки и создать высокоэффективный источник лазерного излучения с возбуждением активной среды ядерными осколками, испускаемыми из слоев делящегося материала либо возникающими непосредственно в объеме активной среды лазера.
1. Способ получения лазерного излучения, включающий возбуждение прокачиваемой активной газовой среды ядерными осколками, испускаемыми делящимся материалом под воздействием поля тепловых нейтронов, вывод излучения и охлаждение активной газовой среды, отличающийся тем, что, с целью повышения КПД, возбуждение чередуют с охлаждением, которое проводят в поле тепловых нейтронов до температуры, сравнимой с температурой поверхности, ограничивающей активную газовую среду.
2. Устройство для получения лазерного излучения, включающее источник тепловых нейтронов, кювету, две противолежащие поверхности которой с внутренней стороны покрыты слоем делящегося материала, а две другие служат для впуска и выпуска активной газовой среды, и оптические элементы для формирования и вывода излучения, отличающееся тем, что, с целью повышения КПД, кювета выполнена составной вдоль направления впуска и выпуска активной газовой среды, причем между частями кюветы установлены теплообменники, а оптические элементы расположены перпендикулярно поверхностям, служащим для впуска и выпуска активной газовой среды.
3. Устройство по п. 2, отличающееся тем, что слои из делящегося материала нанесены на съемные подложки из материала с температуропроводностью выше 0,5 10 — 4 м 2 /с и толщиной более 1 см.
Источник
Способы получения лазерного излучения
Автор работы: Пользователь скрыл имя, 04 Апреля 2013 в 22:00, курсовая работа
Описание работы
Цель работы: выявить и проанализировать основные способы получения лазерного излучения, его применение и перспективы.
Для достижения поставленной цели предполагается решение следующих задач:
— рассмотреть принцип действия лазера и его устройство;
— раскрыть основные свойства лазерного излучения;
— охарактеризовать различные типы лазеров;
— проанализировать структуру их построения и действия;
— выявить основные направления применения оптических квантовых генераторов;
Файлы: 1 файл
Курсовик.doc
Одним из крупнейших достижений науки и техники XX века, наряду с другими открытиями, является создание генераторов индуцированного электромагнитного излучения — лазеров. В основу их работы положено явление усиления электромагнитных колебаний при помощи вынужденного, индуцированного излучения атомов и молекул, которое было предсказано еще в 1917 г. Альбертом Эйнштейном при изучении им равновесия между энергией атомных систем и их излучение.
Первый лазер появился в 1960 году, и с тех пор происходит бурное развитие лазерной техники. В короткое время были созданы разнообразные типы лазеров и лазерных устройств, предназначенных для решения конкретных научных и технических задач.
Актуальность темы работы состоит в том, что излучение лазеров обладает рядом замечательных свойств. В отличие от света, испускаемого обычными источниками, оно когерентно в пространстве и времени, монохроматично, распространяется очень узким пучком и характеризуется чрезвычайно высокой концентрацией энергии, которая еще недавно казалась фантастической. Это дает возможность ученым использовать световой луч лазера в качестве тончайшего инструмента для исследований различных веществ, выяснения особенностей строения атомов и молекул, уточнения природы их взаимодействия, определения биологической структуры живых клеток. С помощью луча лазера можно передавать сигналы и поддерживать связь как в земных условиях, так и в космосе принципиально на любых расстояниях. Лазерные линии связи позволяют передавать одновременно значительно большее количество информации по сравнению с традиционными линиями связи, даже самыми совершенными. Кроме того при этом практически к нулю сводятся внешние помехи.
Развитие современных технологий, многих отраслей промышленности, науки и техники, медицины сегодня трудно себе представить без применения лазеров и устройств на их основе.
Объект исследования: технологии получения лазерного излучения.
Предмет исследования: лазеры и лазерные устройства.
Цель работы: выявить и проанализировать основные способы получения лазерного излучения, его применение и перспективы.
Для достижения поставленной цели предполагается решение следующих задач:
— рассмотреть принцип действия лазера и его устройство;
— раскрыть основные свойства лазерного излучения;
— охарактеризовать различные типы лазеров;
— проанализировать структуру их построения и действия;
— выявить основные направления применения оптических квантовых генераторов;
— рассмотреть перспективы развития лазерных технологий.
В работе использованы методы индукции и дедукции, анализа и синтеза.
1 Теоретические основы лазерных устройств
- Принцип действия лазера и его устройство
Лазеры обычно называют оптическими квантовыми генераторами. Уже из этого названия видно, что в основе работы лазеров лежат процессы, подчиняющиеся законам квантовой механики. Согласно квантово-механическим представлениям, атом поглощают и излучают энергию определёнными порциями – квантами. При обычных условиях в отсутствии каких-либо внешних воздействий атом находится в невозбуждённом состоянии, соответствующем наиболее низкому из возможных энергетическому уровню. В таком состоянии атом не способен излучать энергию. При поглощении кванта энергии атом переходит на более высокий энергетический уровень, то есть возбуждается. Переход атома с одного энергетического уровня на другой происходит дискретно, минуя все промежуточные состояния. Время нахождения атома в возбуждённом состоянии ограничено и в большинстве случаев невелико. Излучая энергию, атом переходит снова в основное состояние. Этот переход осуществляется самопроизвольно, в отличие от процесса поглощения квантов, которое является вынужденным (индуцированным).
Лазеры генерируют излучение в инфракрасной, видимой и ультрафиолетовой областях спектра, что соответствует диапазону электромагнитных волн, называемому светом. В связи с этим наиболее интересным представляется рассмотрение механизма взаимодействия атомов именно с этой частью спектра электромагнитных излучений. Свет, как известно, имеет двойственную природу: с одной стороны – это волна, характеризующаяся определённой частотой, амплитудой и фазой колебаний, с другой стороны – поток элементарных частиц, называемых фотонами. Каждый фотон представляет собой квант световой энергии. Энергия фотона прямо пропорциональна частоте световой волны, которая, в свою очередь, определяет цвет светового излучения [2, c.7-8].
Поглощая фотон, атом переходит с более низкого энергетического уровня на более высокий. При самопроизвольном переходе на более низкий уровень атом испускает фотон. Для атомов конкретного химического элемента разрешены только совершенно определённые переходы между энергетическими уровнями. Вследствие этого, атомы поглощают только те фотоны, энергия которых в точности соответствует энергии перехода атома с одного энергетического уровня на другой. Визуально это проявляется в существовании для каждого химического элемента индивидуальных спектров поглощения, содержащих определённый набор цветных полос. Фотон, испускаемый атомом при переходе на более низкий энергетический уровень, так же обладает совершенно определённой энергией, соответствующей разности энергий между энергетическими уровнями. По этой причине атомы способны излучать световые волны только определённых частот.
Самопроизвольные (спонтанные) переходы атомов с более высокого энергетического уровня на более низкий носят случайный характер. Генерируемое при этом излучение не обладает свойствами лазерного излучения: параллельностью световых пучков, когерентностью (согласованностью амплитуд и фаз колебаний во времени и пространстве), монохромностью (строгой одноцветностью). Впоследствии эта возможность была реализована в конструкции лазеров. Сущность этого явления состоит в том, что фотон светового потока, встречая на своём пути возбуждённый атом, выбивает из него фотон с точно такими же характеристиками. В результате число одинаковых фотонов удваивается. Вновь образовавшийся фотон, в свою очередь, способен генерировать ещё один фотон, выбивая его из другого возбуждённого атома. Таким образом, число одинаковых фотонов лавинообразно нарастает. Генерируемое при этом излучение характеризуется высокой степенью параллельности пучков светового потока, когерентности и монохромности, так как в нём присутствуют только те фотоны, которые обладают одинаковой энергией и направлением движения.
Очевидно, что индуцированное излучение может возникать только в тех системах, где число возбуждённых атомов достаточно велико. На практике число возбуждённых атомов должно превышать 50% от общего числа атомов в системе. В равновесных системах достижение этого условия невозможно, так как число переходов с ниже лежащего уровня на выше лежащий равно числу обратных переходов. Для получения эффекта индуцированного излучения систему необходимо перевести в неравновесное, а, следовательно, неустойчивое состояние. Кроме того интенсивность внешнего светового потока, предоставляющего исходные фотоны для начала процесса так же должна быть достаточной [2, c.8].
Лазер состоит из трех основных частей: активного (рабочего) вещества, резонансной системы, представляющей две параллельные пластины с нанесенными на них отражающими покрытиями, и системы возбуждения (накачки), в качестве которой обычно используется ксеноновая лампа-вспышка с источником питания (Приложение А).
Рабочее тело является основным определяющим фактором рабочей длины волны, а также остальных свойств лазера. В лазерах используются следующие рабочие тела:
- Жидкость, например, в лазерах на красителях. Состоят из органического растворителя, например метанола, этанола или этиленгликоля, в которых растворены химические красители, например кумарин или родамин. Конфигурация молекул красителя определяет рабочую длину волны.
- Газы, например, углекислый газ, аргон, криптон или смеси, такие как в гелий-неоновых лазерах. Такие лазеры чаще всего накачиваются электрическими разрядами.
- Твёрдые тела, такие как кристаллы и стекло. Сплошной материал обычно активируется добавкой небольшого количества ионов хрома, неодима, эрбия или титана. Типичные используемые кристаллы: алюмоиттриевый гранат, литиево-иттриевый фторид, сапфир (оксид алюминия) и силикатное стекло. Самые распространённые варианты: титан-сапфир, хром-сапфир (известный также как рубин), легированный хромом стронций-литий-алюминиевый фторид. Твердотельные лазеры обычно накачиваются импульсной лампой или другим лазером.
- Полупроводники. Материал, в котором переход электронов между энергетическими уровнями может сопровождаться излучением. Полупроводниковые лазеры очень компактны, накачиваются электрическим током, что позволяет использовать их в бытовых устройствах, таких как проигрыватели компакт-дисков [4].
Оптический резонатор, простейшей формой которого являются два параллельных зеркала, находится вокруг рабочего тела лазера. Вынужденное излучение рабочего тела отражается зеркалами обратно и опять усиливается. Волна может отражаться многократно до момента выхода наружу. В более сложных лазерах применяются четыре и более зеркал, образующих резонатор. Качество изготовления и установки этих зеркал является определяющим для качества полученной лазерной системы.
Как правило, в твердотельных лазерах зеркала формируются на полированных торцах активного элемента. В газовых лазерах и лазерах на красителях — на торцах колбы с рабочим телом. Для выхода излучения одно из зеркал делается полупрозрачным [5, c.17].
Источник накачки подаёт энергию в систему. В его качестве могут выступать: электрический разрядник, импульсная лампа, дуговая лампа, другой лазер, химическая реакция, взрывчатое вещество. Тип используемого устройства накачки напрямую зависит от используемого рабочего тела, а также определяет способ подвода энергии к системе. Например, гелий-неоновые лазеры используют электрические разряды в гелий-неоновой газовой смеси, а лазеры на основе алюмо-иттриевого граната — сфокусированный свет ксеноновой импульсной лампы, эксимерные лазеры — энергию химических реакций.
Также, в лазерной системе могут монтироваться дополнительные устройства для получения различных эффектов, такие как поворачивающиеся зеркала, модуляторы, фильтры и поглотители. Их применение позволяет менять параметры излучения лазера, например, длину волны, длительность импульсов и т. д. [12, c.18].
Лазерное излучение имеет свои характеристические черты. Это когерентность, монохроматичность, направленность и интенсивность.
Одновременно с этим лазеры являются самыми мощными источниками света. В узком интервале спектра кратковременно (в течение промежутка времени продолжительностью порядка 10 -13 с) у некоторых типов лазеров достигается мощность излучения 10 17 Вт/см 2 , в то время как мощность излучения солнца равна только 7·10 3 Вт/см 2 , причем суммарно по всему спектру. На узкий же интервал 10 -6 см (ширина спектральной линии лазера) приходится у солнца всего лишь 0,2 Вт/см 2 . Напряженность электрического поля в электромагнитной волне, излучаемой лазером, превышает напряженность поля внутри атома.
Монохроматический — значит одноцветный. Благодаря этому свойству луч лазера представляет собой колебания одной длины волны, например, обычный солнечный свет — это излучение широкого спектра, состоящее из волн различной длины и различного цвета. Лазеры имеют свою, строго определенную длину волны. Излучение гелий-неонового лазера — красное, аргонового — зеленое, гелий кадмиевого — синее, неодимового — невидимое (инфракрасное) [5, c.18].
Монохроматичность лазерного света придает ему уникальное свойство, лазерный луч определенной энергии способен пробить стальную пластину, но на коже человека не оставляет почти никакого следа. Это объясняется избирательностью действия лазерного излучения. Цвет лазера вызывает изменения лишь в той среде, которая его поглощает, а степень поглощения зависит от оптических свойств материала. Обычно каждый материал максимально поглощает излучение лишь определенной длины волны.
Избирательное действие лазерных лучей наглядно демонстрирует опыт с двойным воздушным шаром. Если вложить зеленый резиновый шар внутрь шара из бесцветной резины, то получится двойной воздушный шар. При выстреле рубиновым лазером разрывается только внутренняя (зеленая) оболочка шара, которая хорошо поглощает красное лазерное излучение. Прозрачный наружный шар остается целым.
Красный свет рубинового лазера интенсивно поглощается зелеными растениями, разрушая их ткани. Наоборот, зеленое излучение аргонового лазера слабо абсорбируется листьями растений, но активно поглощается красными кровяными тельцами (эритроцитами) и быстро повреждает их.
Понятие когерентности излучения характеризует меру согласования между фазами волн, образующими данное излучение. Два пучка называются когерентными, если разность фаз между волнами остается постоянной за время наблюдения.
Когерентность, в переводе с английского языка, означает связь, согласованность. А это значит, что в различных точках пространства в одно и то же время или в одной и той же точке в различные отрезки времени световые колебания координированы между собой. В обычных световых источниках кванты света выпускаются беспорядочно, хаотически, несогласованно, то есть некогерентно. В лазере излучение носит вынужденный характер, поэтому генерация фотонов происходит согласованно и по направлению и по фазе. Когерентность лазерного излучения обусловливает его строгую направленность — распространение светового потока узким пучком в пределах очень маленького угла. Для света лазеров угол расходимости может быть меньше 0,01 минуты, а это значит, что лазерные лучи распространяются практически параллельно [5, c.18-19]. Если сине-зеленый луч лазера направить на поверхность Луны, которая находится на расстоянии 400000 км. От Земли, то диаметр светового пятна на Луне будет не больше 3 км. То есть на дистанции 130 км. Лазерный луч расходится меньше, чем на 1 м. При использовании телескопов лазерный луч можно было бы увидеть на расстоянии 0,1 светового года (1 световой год =10 в 13 степени км.).
Направленность лазерного луча создается оптической системой, точнее сказать двумя зеркалам, образующими оптический канал. Чаще всего в лазерах имеется два зеркала: полностью отражающее и полупрозрачное, между которыми находится источник света и возбужденная среда. Лазерный луч проходит через возбужденную среду лазера, попадает на полностью отражающее зеркало и меняет свое направление на обратное. Отраженный луч снова проходит через возбужденную среду, еще больше усиливаясь. Далее попадает на полупрозрачное зеркало, и так как интенсивность луча пока еще незначительная, отражается от полупрозрачного зеркала, снова проходит через возбужденную среду и т.д. Когда луч будет достаточно усилен, и его мощность станет высокой, полупрозрачное зеркало пропускает луч наружу, после чего он может проходить значительные расстояния без особой потери энергии, так как лучи являются практически параллельными [5, c.21].
Источник
