- Способы получения когерентных источников света зеркала френеля бипризма френеля способ юнга
- ВОЛНОВАЯ ОПТИКА
- 18.2. Способы получения когерентных источников
- 18.2.1. Опыт Юнга
- 18.2.2. Зеркала Френеля
- 18.2.3. Бипризма Френеля
- 18.2.4. Интерференция при отражении от прозрачных пластинок
- 18.2.4.1. Кольца Ньютона
- 18.3. Многолучевая интерференция
Способы получения когерентных источников света зеркала френеля бипризма френеля способ юнга
| Методы наблюдения интерференции |   |
| Свет, испускаемый обычными источниками, можно рассматривать как хаотическую последовательность отдельных цугов синусоидальных волн. Длительность отдельного цуга не превышает 10 — 8 с даже в тех случаях, когда атомы источника не взаимодействуют (газоразрядные лампы низкого давления). Любой регистрирующий прибор имеет значительно большее время разрешения, поэтому наблюдение интерференции невозможно. Образование интерференционной картины можно наблюдать в рассмотренном нами в п. 8.2 опыте Юнга, использующем метод деления волнового фронта (рис. 8.3). Прошедший через узкую длинную щель S свет, вследствие дифракции образует расходящийся пучок, который падает на второй экран B с двумя, параллельными между собой узкими щелями S1 и S2, расположенными близко друг к другу на равных расстояниях от S. Эти щели действуют как вторичные синфазные источники, и исходящие от них волны, перекрываясь, создают интерференционную картину, наблюдаемую на удаленном экране C. Расстояние между соседними полосами равно: Измеряя ширину интерференционных полос, Юнг в 1802 г. впервые определил длины световых волн для разных цветов, хотя эти измерения и не были точными. Другой интерференционный опыт, аналогичный опыту Юнга, но в меньшей степени осложненный явлениями дифракции и более светосильный, был осуществлен О. Френелем в 1816 г. Две когерентные световые волны получаются в результате отражения от двух зеркал М и N, плоскости которых наклонены под небольшим углом φ друг к другу (рис. 8.4). Источником служит узкая ярко освещенная щель S, параллельная ребру между зеркалами. Отраженные от зеркал пучки падают на экран, и в той области, где они перекрываются (поле интерференции), возникает интерференционная картина. От прямого попадания лучей от источника S экран защищен ширмой В данном интерференционном опыте, также предложенном Френелем, для разделения исходной световой волны на две используют призму с углом при вершине, близким к 180°. Источником света служит ярко освещенная узкая щель S, параллельная преломляющему ребру бипризмы (рис. 8.5). Можно считать, что здесь образуются два близких мнимых изображения S1 и S2 источника S, так как каждая половина бипризмы отклоняет лучи на небольшой угол Аналогичное бипризме Френеля устройство, в котором роль когерентных источников играют действительные изображения ярко освещенной щели, получается, если собирающую линзу разрезать по диаметру и половинки немного раздвинуть (рис. 8.6). Прорезь закрывается непрозрачным экраном А, а падающие на линзу лучи проходят через действительные изображения щели Источник ВОЛНОВАЯ ОПТИКА |
.
. Для расчета освещенности J экрана можно считать, что интерферирующие волны испускаются вторичными источниками 
и 
, представляющими собой мнимые изображения щели S в зеркалах. Поэтому J будет определяться формулой двулучевой интерференции, в которой расстояние l от источников до экрана следует заменить на 
, где 
— расстояние от S до ребра зеркал, b — расстояние от ребра до экрана (см. рис 8.4.). Расстояние d между вторичными источниками равно: 
. Поэтому ширина интерференционной полосы на экране равна:
.
.
|
,
.
.
.
.
.
.
.
