Способы модуляции лазерного излучения

Методы модуляции излучения лазера

Использование лазера в системах связи и радиолокации требует создания эффективных методов модуляции оптического излучения. К модуляторам предъявляются следующие основные требования: широкополосность, линейность модуляционной характеристики, большой динамический диапазон, малые масса и габариты, экономичность. Модуляторы оптического излучения можна разделить на внутренние и внешние. В первом случаи модуляция связана с непосредственным воздействием на процесс генерации, во втором –– на уже сформировавшийся луч квантового генератора.

Под модуляцией понимают процесс изменения следующих параметров излучения: амплитуды, частоты, фазы и поляризации. В связи с этим существует четыре типа модуляции: амплитудная, частотная, фазовая и поляризационная. Возможна также модуляция интенсивности излучения, в которой вместо ампли­туды под воздействием модулирующего сигнала изменяется квадрат амплитуды, т. е. интенсивность. Модуляция по интенсивности важна для оптического излучения, так как может быть применена к частично когерентному или вовсе некогерентному излучению. Следует заметить, что выходной сигнал многих приемников оптического излучения пропорционален интенсивности излучения на их входе.

При внешней модуляции луч лазера пропускается через специальную среду, параметры которой (показатель преломления или коэффициент поглощения) изменяются под действием модулирующего сигнала. Используются различные физические эффекты и явления в твердых и жидких средах, возникающие при воздействии электрического или магнитного полей и влияющие на проходящий в этой среде луч лазера.

Управление показателем преломления основывается на эффектах либо злектрооптических, либо магнитооптических, либо пьезооптических. Поглощение материала в оптическом диапазоне изменяется благодаря эффекту Франца — Келдыша, заключающемуся в смещении границы поглощения полупроводника в электрическом поле. В связи с этим на частотах, примыкающих к этой границе, поглощение меняется очень сильно. Можно также регулировать поглощение оптическокого излучения на р-п-переходах полупроводника путем изменения напряжения на переходе. К сожалению, все поглощающие модуляторы имеют большое начальное поглощение. В настоящее время наиболее подходящим для модуляции оптического излучения является электрооптический эффект.

Амплитудная модуляция из-за простоты реализации наиболее широко распространена. Амплитудный модулятор состоит из поляризатора, анизотропной оптической среды и анализатора. Луч лазера поступает на поляризатор, кото­рый превращает излучение лазера в линейно-поляризованное. Затем излучение проходит через оптическую анизотропную среду, свойства которой изменяются в зависимости от модулирующего воздействия. В такой среде волна либо по­ворачивает плоскость поляризации под действием магнитного поля (эффект Фарадея), либо испытывает двойное лучепреломление и становится эллиптически поляризованной под действием электрического поля (электрооптический эф­фект). Искусственно вызываемые упругие напряжения также могут быть ис­пользованы для изменения свойств среды. Создание в среде контролируемых упругих напряжений можно осуществить с помощью ультразвукового поля или пьезоэффекта. Через анализатор проходит только та составляющая эллиптиче­ски поляризованного излучения, поляризация которой лежит в плоскости поля­ризации анализатора. Так как поляризатор и анализатор имеют взаимно пер­пендикулярные плоскости поляризации, то при отсутствии анизотропии среды интенсивность выходного излучения равна нулю. Увеличивая анизотропию сре­ды, получаем возрастание интенсивности излучения, т. е. амплитудную моду­ляцию.

Линейный электрооптический эффект наблюдается в твердых телах (эффект Поккельса), а квадратичный возникает в жидкостях (эффект Керра).

Для полупроводниковых лазеров возможна внутренняя модуляция путем изменения тока возбуждения. Верхняя граница модуляции составляет несколь­ко десятков гигагерц. Эффективным методом внутренней модуляции импульс­ных лазеров является модуляция добротности, или Q-модуляция. Для этого в открытый резонатор лазера вводится специальный затвор, который периодически скачкообразно изменяет добротность резонатора. Когда добротность резонатора мала, генерации нет, и под влиянием энергии накачки на верхнем энергетиче­ском уровне активной среды накапливаются возбужденнее Частицы. При рез­ком увеличении добротности генератор самовозбуждается и излучает очень мощный кратковременный («гигантский») импульс длительностью в несколько десятков наносекунд.

11.9. Применение лазеров в технике связи

Изобретение лазера создало предпосылки для создания оптических линий связи очень большой информационной емкости, так как частота его колебаний лежит примерно в области , что в 100 тыс. раз выше, чем частота существующих в настоящее время высокочастотных систем связи. Однако вско­ре после первых экспериментов стало ясно, что открытая атмосфера является далеко не оптимальной средой для передачи излучения. Линия связи должна быть защищена от воздействия различного рода осадков и температурных из­менений, так как наличие дождя, тумана, снега, пыли значительно увеличивает затухание и связь прекращается.

Наиболее перспективной направляющей системой для оптической связи оказались диэлектрические волноводы или волокна, как их называют из-за малых размеров и метода получения. В 1972 г. затухание в волоконных световодах было , а в 1979 г. его удалось снизить до . Успехи в техноло­гии получения световодов с малыми потерями стимулировали работу по созда­нию волоконно-оптических линий связи ВОЛС, которые, обладают рядом пре­имуществ по сравнению с обычными кабельными линиями:

–– высокая помехоустойчивость, нечувствительность к внешним электромагнит­ным полям и практически отсутствие перекрестных помех между отдельными волокнами, уложенными вместе в кабель; значительно большая широкополосность;

–– малая масса и габариты; ожидается уменьшение массы и габаритов примерно в 10 раз по сравнению с существующими кабельными системами связи при одинаковом числе каналов связи. Это приведет к уменьшению стоимости и времени прокладки оптического кабеля;

–– полная электрическая изоляция между входом и выходом системы связи, поэтому не требуется общее заземление передатчика и приемника. Можно производить ремонт оптического кабеля, не выключая оборудования;

–– отсутствие коротких замыканий; волокна могут быть использованы для пересечения зон с горючими и легковоспламеняющимися средами без боязни ко­ротких замыканий, являющихся причиной пожара;

–– потенциально низкая стоимость; хотя волокна изготавливаются из сверх­чистого стекла, имеющего примеси меньше чем несколько частей на миллион, при массовом производстве их стоимость должна быть невелика. Кроме того, в производстве волокон не используются такие дорогостоящие цветные металлы, как медь и свинец, запасы которых на земле ограничены.

Оптические волокна должны иметь малое затухание в тех участках спект­ра, где существуют источники излучения. Для ВОЛС в качестве источников из­лучения используются лазеры и светодиоды. Передатчики ВОЛС должен рабо­тать при комнатной температуре, не требовать специальной системы охлажде­ния, быть компактным и удобным в обслуживании, иметь большую надежность. Наиболее перспективным лазером является полупроводниковый лазер с двойной гетероструктурой. В таких лазерах путем изменения тока можно осуществлять модуляцию излучения до 1 ГГц.

Для ВОЛС на короткие расстояния в качестве источника излучения используются светодиоды. Излучение светодиода из арсенида галлия соответствует инфракрасной области спектра , где волокна обладают малы­ми потерями. Эти светодиоды имеют большой КПД, компактны, просты в изготовлении, неприхотливы в работе.

Достигнутые успехи в разработке и испытаниях ВОЛС позволяют считать, что они уже в ближайшее время займут значительное место в технике связи, область их применений весьма широка — от линий внутригородской связи и бортовых комплексов до систем связи на большие расстояния с высокой информационной емкостью. На основе оптической волоконной связи могут быть созданы принципиально новые системы передачи информации, а также существенно улучшены и удешевлены существующие системы.

Разрабатываются ВОЛС для диапазона длин волн , где вначале были достигнуты малые потери в волокнах. Однако последние испытания оказали, что найболее обещающей областью длин волн для ВОЛС является . Здесь получены минимальные потери в волокнах и низкая дисперсия материала волокон. Однако на этих длинах волн пока отсутствуют достаточно эффективные и надежные излучатели и фотоприемники.

Широкополосные ВОЛС сделают в будущем видеотелефонную связь такой обычной, как в настоящее время обыкновенная телефонная связь.

Развитие кабельного телевидения также связано с использованием оптических кабелей, так как только в этом случае можно обеспечить высокое качество изображения в массовых системах этого типа, рассчитанных на индивидуальных абонентов. Кабельное телевидение приведет к качественному расширению возможностей информационного обслуживания. Речь идет о передаче через абонентский телевизор изображений газетных, журнальных и книжных страниц из библиотек и специальных информационных или учебных центров.

В ВОЛС будет использоваться преобразование речевых сигналов в оптические непосредственно с помощью акустооптических преобразователей. Для передачи изображения будут применять аппаратуру с непосредственным сканированием и разложением оптического изображения и последующей передачей его без применения электронных схем. Все это дает возможность значительного упрощения оконечного оборудования системы и улучшения их технико-экономиких показателей.

Типичный оптический ретранслятор или передатчик, включающий лазер, модулятор, детектор, линзы и т. д., выполненный на оптической скамье, имеет много недостатков. Традиционные оптические приборы должны быть юстированы с чрезвычайно высокой точностью, и, следовательно, они чувствительны к изменениям температуры и малейшим вибрациям раздельно установленных час­тей. Решение этих проблем состоит в том, чтобы объединить оптические компоненты на одной подложке, соединив их миниатюрными оптическими волноводами.

Интегральная оптика является оптическим аналогом интегральной электроники. Она дает возможность выполнить сложные оптические устройства в виде одного блока подобно интегральным схемам более низкочастотного диапазона.

Она базируется на факте, что световые волны благодаря явлению полного внутреннего отражения могут распространяться в тонких пленках из прозрачных материалов, которые нанесены на подложки с коэффициентом преломления меньше, чем у пленки. Физически системы интегральной оптики отличаются от обычных оптических систем тем, что световые волны распространяются как на­правляемые волны внутри диэлектрических тонких пленок, а не как дифрак­ционно ограниченные пучки в свободном пространстве. Тонкопленочные диэлек­трические волноводы являются основой почти всех устройств интегральной оп­тики. Если оптические волноводы создать в электрооптическом материале, то фазовые скорости распространения света в световодах можно менять путем приложения электрического поля к электрооптическому материалу, приводяще­му к изменению его коэффициента преломления.

Так как на оптических частотах длина волны очень мала, то вся система будет очень компактной и будет иметь высокую концентрацию компонентов. Интегральные оптические системы будут потреблять незначительную мощность, обладать большой скоростью обработки информации, высокой помехозащищен­ностью, иметь большую надежность, лучшую механическую и температурную стабильность.

Весьма перспективно применение лазеров для голографии, так как получе­ние голограмм возможно только при использовании источников света, обладаю­щих временной и пространственной когерентностью. Примером использования голограмм является получение периодических структур для лазеров с распре­деленной обратной связью, изготовление амплитудно-фазовых фильтров для оп­тической обработки информации и т. д. Близки к практической реализации бы­стродействующие голографические запоминающие устройства большой емкости, обеспечивающие хранение информации с высокой плотностью и надежное ее воспроизведение. Указывается, что на стандартной фотографической пластинке размером может быть записана информация, достигающая

Интересным применением голографии является цветное трехмерное телевидение.

Лазеры применяются в системах космической связи, на линиях «Спутник — Земля», в оптической локации, в системах записи и обработки информации, в метрологии, медицине, для обработки материалов.

Ионные лазеры используются в системах подводной связи, так как в воде наилучшим образом распространяется сине-зеленый свет, который соответствует длине волны излучения аргонового лазера Лазеры на С0₂ явля­ется перспективными для наземных установок, так как их излучение находится в полосе прозрачности атмосферы.

В учебнике рассмотрены принципы работы, характеристики и параметры основных электровакуумных, полупроводниковых и квантовых приборов СВЧ и квантовых приборов оптического диапазона. Применение СВЧ приборов охватывает диапазон сантиметровых волн и длинноволновую часть миллиметрового диапазона, но все больше проявляется тенденция применения в радиоло­кации и системах связи миллиметровых и субмиллиметровых волн.

В настоящее время усиленно развиваются полупроводниковые приборы миллиметрового диапазона. Улучшение технологии изготовления кремниевых ЛПД импульсного действия (длительность импульса ) привело к увеличению мощности до на и до на Разрабатываются для этого диапазона частот способы сложения мощностей нескольких ЛПД и малошумящие смесители для входных устройств.

Среди новых мощных приборов миллиметрового диапазона сле­дует отметить ЛБВ с выходной мощностью в импульсном режиме 1кВт и коэффициентом усиления 50дБ на частоте 94ГГц. Кроме того, ведется разработка усилительного трехрезонаторного кли­строна с распределенным взаимодействием (§ 3.4) на частоту 95ГГц с импульсной мощностью 1кВт, коэффициентом заполне­ния 10% и коэффициентом усиления 30дБ. Масса этого клистро­на при использовании самарий-кобальтовых фокусирующих магни­тов составит 7кг.

В последние годы широко проводятся разработки приборов, основанных на магнитном циклотронном резонансе (МЦР) (§ 5.8). В одном из приборов на МЦР-гиротроне получена в не­прерывном режиме мощность 100кВт на частоте 28ГГц. В дру­гой разновидности приборов на МЦР ожидают получить при вдвое меньшем магнитном поле, чем в гиротроне, на частоте 90ГГц в непрерывном режиме 1кВт при КПД 95%.

В субмиллиметровом диапазоне волн для создания усилителей и генераторов могут быть использованы методы как обычной электроники СВЧ, так и квантовой электроники.

В качестве генераторов колебаний пригодны лампы обратной волны типа О. Выходная мощность ЛОВО превышает 10мВт на частоте более 300ГГц при рабочем напряжении 3—9кВ. Для по­лучения хорошей фокусировки электронов при малых размерах, замедляющих систем в этом диапазоне частот требуется большое продольное магнитное поле. В ЛОВО обычно используют магнит­ный сплав самарий-кобальт. Прогнозируется применение субмил­лиметровых ЛОВО в космосе. В связи с этим стоит задача увели­чения срока службы ЛОВО до срока службы спутников.

В генераторах на ЛПД, работающих в специальном режиме, достигнуты такие же рабочие частоты, как в ЛОВО. Частотный предел в ЛПД ограничивается толщиной слоя лавинного размно­жения носителей. С повышением рабочей частоты требуется мень­шая толщина этого слоя, при этом она может стать настолько тонкой, что увеличение напряженности поля вызовет туннельный эффект. Если туннельный эффект специально использовать для ввода импульсов заряда в область дрейфа ЛПД, то можно повы­сить рабочую частоту до 500—1000ГГц. Такой режим работы ЛПД получил название TUNNET-режим (сокращение от слов Tunnеll Transit Time).

В субмиллиметровом диапазоне волн для генерации колебаний используется явление дифракции. Генератор с дифракционным излучением (ГДИ) состоит из открытого резонатора, образованного сферическим зеркалом и плоским зеркалом, на поверхности кото­рого изготовлена периодическая дифракционная решетка (замед­ляющая система). Ленточный электронный поток проходит вблизи решетки. Если скорость электронов близка к фазовой скорости од­ной из пространственных гармоник, то начнется эффективное взаимодействие электронов и поля, а при определенных условиях и генерация колебаний, как в лампе обратной волны. Работают ГДИ в диапазоне волн 8—0,96мм с выходной мощностью от не­скольких сотен милливатт до десятков ватт. Механическая пере­стройка в ГДИ достигает октавы, а электронная перестройка в десятки раз меньше, чем в ЛОВО.

В субмиллиметровом диапазоне волн становится перспектив­ным использование методов квантовой электроники. Возможно, например, применение молекулярных квантовых генераторов на газах, в которых частота квантовых переходов соответствует суб­миллиметровому диапазону. В генераторах на молекулах аммиа­ка получают излучение на волне а на моле­кулах — на волне 0,485 мм. Достоинство этих генераторов — высокая стабильность частоты недостаток — очень низкая мощность. Поэтому молекулярные генераторы используются в ка­честве стандартов частоты.

Разработаны генераторы субмиллиметрового диапазона, по­добные лазерам с оптической накачкой. При использовании паров воды наблюдается излучение с длинами волн Применение соединений, содержащих углерод, водород и азот, как правило, приводит к излучению на волнах Мощность этих квантовых генераторов мала (в импульс­ном режиме — милливатты, в непрерывном — микроватты) и за­висит от состава газа, тока разряда и параметров зеркал резона­тора. Стабильность частоты значительно выше, чем в ЛОВО.

В субмиллиметровом диапазоне можно также использовать приборы на магнитном циклотронном резонансе. Однако в этом диапазоне требуются очень высокие напряженности магнитного поля, которые можно обеспечить только при сверхпроводящих со­леноидах.

Сравнение выходной мощности электронных приборов милли­метрового диапазона волн произведена на рисунке, где 1 — гиротроны, 2 — пролетные клистроны с распределенным взаимодействием, 3 — лампы бегущей волны,

4 — импульс­ные магнетроны, 5 — лампы обратной волны, 6 — генераторы с дифракцион­ным излучением, 7 — лавинно-пролетные диоды, 8 — отражательные клист­роны, 9 — диоды Ганна. Значения мощности указаны в непрерывном ре­жиме работы, для импульсных магне­тронов приведено среднее значение выходной мощности.

В настоящее время благодаря развитию полупроводниковых приборов, совершенствованию электровакуумных приборов и развитию технологии интегральных схем появилась воз­можность полностью использовать преимущества миллиметрового диапазона волн: широкие полосы, повышенную разрешающую спо­собность, уменьшенные размеры и массу аппаратуры.

Основные обозначения

— коэффициент Эйнштейна для спонтанного излучения

— вектор магнитной индукции

— коэффициенты Эйнштей­на для вынужденных переходов

— параметр усиления в приборе типа О

— скорость света

d — расстояние между электродами

Е — вектор напряженности электри­ческого поля

Е₀ — постоянная составляющая на­пряженности электрического поля

— амплитуда пространственной гармоники с номером m

— энергия уровня i

е — заряд электрона

Н — вектор напряженности магнит­ного поля

— пусковой ток

— амплитуда m-й гармоники наведенного тока

— конвекционный ток

— емкостный ток

— наведенный ток

— ток смещения

j— плотность тока

— функция Бесселя перво­го рода т-го порядка

— амплитуда напряжения первой гармоники

V — вектор скорости

— скорость электрона в статиче­ском режиме

— скорость электрона

— фазовая скорость

— групповая скорость

— скорость насыщения

— переносная скорость в прибо­рах типа М

W — вероятность вынужденных пе­реходов

— кинетическая энергия электро­нов

— потенциальная энергия элек­тронов

— вероятность безызлучательных переходов

X — параметр группирования

— коэффициент ионизации

— коэффициент фазы

Г — постоянная распространения волн при наличии электронного по­тока

— ширина спектральной линии

— ширина линии излучения лазера

— диэлектрическая проницае­мость

— магнитная проницаемость

— угол пролета электрона

— электронный КПД

— показатель усиления в кванто­вых приборах

— длина волны

— частота поля накачки

— частота поля сигнала

— частота колебаний продольной моды оптического резонатора

— частота квантового перехода уровней j и i

o — объемная плотность заряда

— коэффициент усиления по мощности

— коэффициент усиления по напряжению

— коэффициент шума

L— период замедляющей системы

М — коэффициент эффективности

взаимодействия электронов с СВЧ

m — масса электрона

— масса покоящегося электрона .

N — электрическая длина замедляю­щей системы, число резонаторов в магнетроне, число Френеля

— населенность уровня

— коэффициент замедления

— число вынужденных перехо­дов

— число спонтанных переходов

Р_п — мощность потерь

S — поток энергии

— нагруженная добротность

— сопротивление связи

Т — температура, период колебаний

Т_п — температура квантового пере­хода

Т_ш — шумовая температура

— амплитуда переменного на­пряжения на сетке

— ускоряющее напряжение

— напряжение отражателя

— проводимость

— время пролета, время жизни на уровне

— сдвиг фаз

— круговая частота

— собственная частота резона­тора

— частота генерации

— циклотронная частота

1. Дулин В. Н. Электронные приборы. Изд.3-е. М.: Энергия, 1977.

2. Лебедев И. В. Техника и приборы сверхвысоких частот. Т. 1. Изд. 2-е. М.: Высшая школа, 1970.

3.Лебедев И. В. Техника и приборы сверхвысоких частот. Т. 2. Изд. 2-е. М.: Высшая школа, 1972.

4.Тараненко В. П. Электронные и квантовые приборы СВЧ. Киев: Вища школа, 1974.

5.Кацман Ю. А. Приборы сверхвысоких частот. Т. 2. М.: Высшая школа, 1973.

6.Кац А. М., Ильина Е. М., Манькин И. А. Нелинейные явления в СВЧ при­борах О-типа с длительным взаимодействием. М.: Сов. радио, 1975.

7.Силин Р. А., Сазонов В. П. Замедляющие системы. М.: Сов. радио, 1966.

8.Тараненко З. И., Трохименко Я. К. Замедляющие системы. Киев: Техшка, 1965.

9.Лошаков Л. Н., Пчельников Ю. Н. Теория и расчет усиления лампы с бе­гущей волной. М.: Сов. радио, 1964.

10. Победоносцев А. С. Гибридные приборы О-типа. — Электронная техника, серия 1, 1966, № 9, с. 43—62.

11. Варбанский А. М. Передающие телевизионные станции. М.: Связь, 1980.

12. Гайдук В. И., Палатов К. И., Петров Д. М. Физические основы электрони­ки сверхвысоких частот. М.: Сов. радио, 1971.

13. Альтшулер Ю. Г., Татаренко А. С. Лампы малой мощности с обратной вол­ной. М.: Сов. радио, 1963.

14. Голант М. Б., Бобровский Ю. Л. Генераторы СВЧ малой мощности. Вопро­сы оптимизации параметров. М.: Сов. радио, 1977.

15. Полупроводниковые приборы в схемах СВЧ: Пер. с англ./Под ред. М. Хауэса, Д. Моргана. М.: Мир, 1979.

16.Тагер А. С, Вальд-Перлов В. М. Лавинно-пролетные диоды и их примене­ние в технике СВЧ. М.: Сов. радио, 1968.

17.Левинштейн М. Е., Пожела Ю. К., Шур М. С. Эффект Ганна. М.: Сов. ра­дио, 1975.

18. СВЧ-полупроводниковые приборы и их применение: Пер. с англ./Под ред.

Г. Уотсона. —М.: Мир, 1972.

19. Кэролл Дж. СВЧ-генераторы на горячих электронах: Пер. с англ. М.: Мир, 1972.

20. Техника субмиллиметровых волн/Валитов Р. А., Дюбко С. Ф., Камышан В. В. и др. — М.: Сов. радио, 1969.

21. Штейншлейгер В. Б., Мисежников Г. С, Лифанов П. С. Квантовые усили­тели СВЧ (мазеры). М.: Сов. радио, 1971.

22. Ищенко Е. Ф., Климков Ю. М. Оптические квантовые генераторы. М.: Сов. радио, 1968.

23. Микаэлян А. Л., Тер-Микаэлян М. Л., Турков Ю. Г. Оптические квантовые

генераторы на твердом теле. М.: Сов. радио, 1967.

24. Дьяков В. А., Тарасов Л. В. Оптическое когерентное излучение. М.: Сов. радио, 1974.

25.Григорянц В. В., Жаботинский М. Е., Золин В. Ф. Квантовые стандарты частоты. М.: Наука, 1968.

26.Рябов С. Г., Торопкин Г. Н., Усольцев И. Ф. Приборы квантовой электро­ники. Характеристики, применение, тенденции развития. М.: Сов. радио, 1976.

27.Справочник по лазерной технике/Под ред. Ю. В. Байбородина, Л. 3. Криксунова, О. Н. Литвиненко. Киев: Техшка, 1978.

28.Справочник по лазерам: Пер. с англ./Под ред. А. М. Прохорова. Т. 1 и 2. М.: Сов. радио, 1978.

29.Батраков А. С. Квантовые приборы. Л.: Энергия, 1972.

30.Унгер Г. Г. Оптическая связь: Пер. с нем. М.: Связь, 1979.

31.Интегральная оптика/Под ред. Т. Тамира. М.: Мир, 1978.

32.Волоконно-оптические линии связи и принципы их построения/Гуляев Ю. В. и др. — Радиотехника, 1975, т. 34, № 5, с. 25—32.

33.Страховский Г. М., Успенский А. В. Основы квантовой электроники. М.: Высшая школа, 1973.

34.Тарасов Л. В. Физические основы квантовой электроники (оптический диа­пазон). М.: Сов. радио, 1976.

35.Смирнов В. А. Введение в оптическую радиоэлектронику. М.: Сов. радио;. 1973.

36.Квантовая электроника. Маленькая энциклопедия/Под ред. С. А. Ахманова и др. М.: Советская энциклопедия, 1969.

37.Белостоцкий Б. Р., Любавский Ю. В., Овчинников В. М. Основы лазерной, техники. Твердотельные ОКГ. М.: Сов. радио, 1976.

38.Мощные электровакуумные приборы СВЧ: Пер. с англ./Под ред;. Л.Клэмпитта. М.: Мир, 1974.

39.Носов Ю. Р. Оптоэлектроника. М.: Сов. радио, 1977.

Источник